Изотопи торијума

С Википедије, слободне енциклопедије

Торијум (90Тh) има седам природних изотопа, али ниједан није стабила, 232Th, је релативно срабилан, са временом полураспада 1.405 × 1010 година, што је знатно дуже од старости Земље, па чак и мало дуже од опште прихваћене старости свемира. Овај изотоп чини скоро све природне Торијуме, тако да је Торијум препознат као мононуклеарни. Међутим, 2013, IUPAC  je рекласификовао Торијум као бинуклеаран, због велике количине 230Th у дубокој морској води. Торијум има карактеристичан земалјски изотопски састав, на основу чега му се може дати стандардна атомска маса.

Окарактерисан је тридесет један радиоизотоп, а најстабилнији су 232Th,  230Th, са временом полураспада од 75.380 година, 229Th са временом полураспада 7.917 година[1],  и  228Th, са временом полураспада 1,92 година. Сви остали радиоактивни изотопи имају време полураспада. Сви остали радиоактивни имају време полураспада које је манје од тридесет дана и већина нјих има време полураспада мање од десет минута. Један изотоп,  229Th, има нуклеарни изомер (или метастабилно стање) са изузетно ниском емисијом енергије,[2] која је недавно измерена 8,28 ± 0,17 eV. Предложено је да се изврши ласерска спектроскопија језгра 229Th и да се његова ниско-енергетска транзиција користи за развој нуклеарног сата изузетно високе прецизности.

Изотопи[уреди | уреди извор]

Познати изотопи Торијума у масеном броју од 208[3] до 238.

Главни изотопи Торијума (90 Th)
Изотоп Пропадање
Изобиљу полураспад (t1/2) Режиму Производа
227Th Траг 18,68 d α 223Ra
228Th Траг 1,9116 y α 224Ra
229Th Траг 7917 y α 225Ra
230Th 0,02% 75400 y α 226Ra
231Th Траг 35,5 h β− 231Pa
232Th 99,98% 1405-1010 y α 228Ra
234Th Траг 24,1 d β− 234Pa
Standardna atomska masa Ar, standard(Th) 232.0377 (4)[4]
prikaz-pričamo-uređivanje

Списак изотопа[уреди | уреди извор]

Нуклиде Историјско

име

Z N Маса изотопа Време полураспда Decay mode Ćerka terisotop Okretanje i

parnost

Prirodna izobilje (krtice)
Prekomerna energija Нормална пропорција Опсег варијација
208Th 90 118 208.01791 (4) 1.7 (+ 1.7-0,6) MS A 204Ra 0 +
209Th 90 119 209.01772 (11) 7 (5) MS [3,8 (+ 69 − 15)] A 205Ra 5/2 − #
210Th 90 120 210.015075 (27) 17 (11) MS [9 (+ 17 − 4) MS] A 206Ra 0 +
β + (redak) 210AC
211Th 90 121 211.01493 (8) 48 (20) MS [0.04 (+ 3 − 1) s] A 207Ra 5/2 − #
β+  (redak) 211AC
212Th 90 122 212.01298 (2) 36 (15) MS [30 (+ 20-10) MS] a (99,7%) 208Ra 0 +
β+  (. 3%) 212AC
213Th 90 123 213.01301 (8) 140 (25) MS A 209Ra 5/2 − #
β+  (redak) 213AC
214Th 90 124 214.011500 (18) 100 (25) MS A 210Ra 0 +
215Th 90 125 215.011730 (29) 1.2 (2) s A 211Ra (1/2 −)
216Th 90 126 216.011062 (14) 26.8 (3) MS a (99,99%) 212Ra 0 +
β+  (. 006%) 216AC
216m1Th 2042 (13) keV 137 (4) μ (8 +)
216m2Th 2637 (20) keV 615 (55) NS (11 −)
217Th 90 127 217.013114 (22) 240 (5) μ A 213Ra (9/2 +)
218Th 90 128 218.013284 (14) 109 (13) NS A 214Ra 0 +
219Th 90 129 219.01554 (5) 1.05 (3) μ A 215Ra 9/2 + #
β+  (10− 7%) 219AC
220Th 90 130 220.015748 (24) 9.7 (6) μ A 216Ra 0 +
EC (2 × 10− 7%) 220AC
221Th 90 131 221.018184 (10) 1.73 (3) MS A 217Ra (7/2 +)
222Th 90 132 222.018468 (13) 2.237 (13) MS A 218Ra 0 +
EC (1.3 × 10− 8%) 222AC
223Th 90 133 223.020811 (10) 0.60 (2) s A 219Ra (5/2) +
224Th 90 134 224.021467 (12) 1.05 (2) s A 220Ra 0 +
β+β+  (redak) 224Ra
225Th 90 135 225.023951 (5) 8.72 (4) min a (90%) 221Ra (3/2) +
EC (10%) 225AC
226Th 90 136 226.024903 (5) 30.57 (10) min A 222Ra 0 +
227Th Radioactinijum 90 137 227.0277041 (27) 18.68 (9) d A 223Ra 1/2 + Праћење
228Th Радиоторијум 90 138 228.0287411 (24) 1.9116 (16) i A 224Ra 0 +
CD (1.3 × 10− 11%) 208PB

   

229Th 90 139 229.031762 (3) 7.34 (16)-103  i A 225Ra 5/2 + Траг
221Th 8.3 (2) eV 7 (1) μs To 229th 3/2 +
230Th Ionijum 90 140 230.0331338 (19) 7538 (30)-104  i A 226Ra 0 + 0.0002 (2)
CD (5,6 × 10− 11%) 206HG

24do

SF (5 × 10− 11%) Razni
231Th Уранијум У 90 141 231.0363043 (19) 25,52 (1) h β− 231pa 5/2 + Праћење
(10− 8%) 227Ra
232Th Torijuma leži 90 142 232.0380553 (21) 1405 (6)-1010  i A 228Ra 0 + 0.9998 (2)
β−β−  (redak) 232U
SF (1.1 × 10− 9%) Razni
CD (2.78 × 10− 10%) 182Yb

26do

24 godineDo

233Th 90 143 233.0415818 (21) 21.83 (4) min β− 233pa 1/2 +
234Th Uranijum X1 90 144 234.043601 (4) 24,10 (3) d β− 234pa 0 + Траг
235Th 90 145 235.04751 (5) 7.2 (1) min β− 235pa (1/2 +) #
236Th 90 146 236.04987 (21) # 37.5 (2) min β− 236pa 0 +
237Th 90 147 237.05389 (39) # 4,8 (5) min β− 237pa 5/2 + #
238Th 90 148 238.0565 (3) # 9,4 (20) min β− 238pa 0 +


Користи[уреди | уреди извор]

Торијум је предложен за употребу у производњи нуклеарне енергије на бази Торијума. У многим земљама коришћење Торијума у потрошачким производима је забрањено или обесхрабивано, због његове радиоактивности. Тренутно се користи као катода вакуумираних цеви, за комбинацију физичке стабилности на високој температури и ниском радном енергијом, потребном за уклањање електрона са његове површине. Коришћен је око један век у лампама на гас и парним лампама, као што су гасне светиљке и лампе за камповање.

Сочива ниске дисперзије[уреди | уреди извор]

Торијум се такође користио у појединим стакленим елементима Aero-Ektar сочива, које је направио KODAK за време Другог светског рата. Она су била средње радиоактивни.[5] Два стаклена елемента у f/2,5 Aero-ektar сочива, Торијум чини 11% и 13% тежини. Наочаре које садрже Торијум су коришћене, јер имају висок рефрациони индекс, са ниском дисперзијом (варијација индекса са таласном дужином), а и данас су веома пожељне. Многа сачувана Aero-Ektar сочива имају нијансу обојене нијансе чаја, вероватно због оштећења стакла услед радијације.

Пошто су ова сочива коришћена за извиђање ваздуха, ниво радијације није довољно висок за кратак временски период, снимања. Због тога се сматрало да је ниво радијације разумно безбедан. Међутим, када се не користи, било би мудро ускладиштити та сочива што је могуће даље од несељених области; дозвољаваћи однос који је обрнуто пропорционалан квадрату растојања до извора радијације.[6]

Актиноиди и физија продуката полураспаду    V*T*E
Актиноиди[7] по низу распада Рапон времена

полураспада (y)

Продукти физије 235U по приносу[7]
4n 4n+1 4n+2 4n+3
4.5–7% 0.04–1.25% <0.001%
228Ra№ 4–6 † 155Euþ
244Cmƒ 241Puƒ 250Cf 227Ac№ 10–29 90Sr 85Kr 113mCdþ
232Uƒ 238Puƒ 243Cmƒ 29–97 137Cs 151Smþ 121mSn
248Bk 249Cfƒ 242mAmƒ 141–351 Без продуката физије са

временом полураспада

од 100.000 до 210.000 година ...

241Amƒ 251Cfƒ[8] 430–900
226Ra№ 247Bk 1.3 k – 1.6 k
240Pu 229Th 246Cmƒ 243Amƒ 4.7 k – 7.4 k
245Cmƒ 250Cm 8.3 k – 8.5 k
239Puƒ 24.1 k
230Th№ 231Pa№ 32 k – 76 k
236Npƒ 233Uƒ 234U№ 150 k – 250 k ‡ 99Tc₡ 126Sn
248Cm 242Pu 327 k – 375 k 79Se₡
1.53 M 93Zr
237Npƒ 2.1 M – 6.5 M 135Cs₡ 107Pd
236U 247Cmƒ 15 M – 24 M 129I₡
244Pu 80 M ... nor beyond 15.7 M years[9]
232Th№ 238U№ 235Uƒ№ 0.7 G – 14.1 G
Легенда за симболе

₡  има попречни пресек топлотног неутрона у распону од 8–50 бар

ƒ  физиони

m  метастабилни изомер

№  првенствено радиоактивни материјал који се природно јавља (NORM)

þ  отров неутрона (пресек хватања термичког неутрона већи од 3000 бар)

†  распон 4–97 година: средње време полураспада продуката физије

‡  преко 200,000 година: дуго време полураспада продуката физије

Изотопи вредни помена[уреди | уреди извор]

Tоријум-228[уреди | уреди извор]

228Th је изотоп торијума са 138 неутрона. Једном се звао Радиоторијум због свог појављивања у ланцу дезијума -232. Има време полураспада од 1,9116 година. Он пролази кроз алфа распад до 224Ra. Понекад је у питању необична путања распада кластера, емитујући језгра од 20O и производи стабилан 208Pb. Tо је ћерка изотопа 232U.

228Th има атомску тежину од 228,0287411 gr/Mol.

Торијум-229[уреди | уреди извор]

229Th је радиоактивни изотопи од торијума који пропада алфа емисијом са временом полураспада од 7917 година. 229Th се формира од распада Уранијум-233, а његова основна употреба је за производњу изотопа Актинијума-225 и Бизмут-213.[10]  

Tоријум-229m[уреди | уреди извор]

У 1976. спектроскопија Гама зрака је прво показала да 229Тh има комад језгра изомера у износу од 229mTh, са изузетно ниском побудном енергијом.[11] У то време та енергија је била 10 еV, што је често засновано на непосматрању директног пропадања изомера. Међутим, 1990, додатне мере довеле су до закључка да је енергија скоро сигурно испод 10 еV, чинећи изомер једним од најнижих познатих енергија. Наредних година енергија је била додатно ограничена на 3,5 ± 1,0 eV, што је већ дуго времена прихваћена енергетска вредност. Таква ниска енергија је убрзо изазвала одређено интересовање,[12] јер концептуално омогућава директно ласерско занимљиво нуклеарно стање, које води до неких занимљивих потенцијалних апликација, нпр. развој нуклеарног сата веома високе прецизности или као Q-битни за квантно рачунарсто.[13]

Нуклеарно ласерска екселација од 229mTh, а самим тим и развој нуклеарног сата до сада је био у незнању са недовољним знањем о изомерским својствима. Прецизно познавање изомерске енергије од посебног је значаја у овом контексту, јер одређује потребну ласерску технологију и скраћује време скенирања приликом тражења директних извора. То је изазвало мноштво истрага, како теоријске тако и експерименталне, покушавајући да прецизно утврдити транзицију, покушавајући прецизно утврдити енергију прелаза и да прецизира друга својства изомерног стања 229Th (као што су животни век и магнетни моменат).[14]

Директно посматрање фотона емитованих изомерним распадом значајно би помогло да се смањи изомерна енергетска вредност. На жалост, до данас, није постојао у потпуности коначан извештај о детекцији фотона емитованих у распаду од 229mTh. Уместо тога, побољшане мере грама рај спектроскопије коришћењем напредних X-Ray микрокалориметера спроведене су 2007, што је добило нову вредност за прелазну енергију E = 7,6 ± 0,5 eV, је исправљен на E = 7,8 ± 0,5 eV u 2009.[15] Ова смена у изомеровој енергији од 3,5 еV до 7,8 еV вероватно објашњава зашто је неколико раних покушаја да се директно посматра транзиција била неуспешна. Ипак, већина недавних претрага светлости која се емитује у изомерном распаду није приметила ниједан сигнал,[16][17][18] што упућује на потенцијално јак нерадијативни канал распадања. Директно откривање фотона емитованих изомерним распадом захтевано је 2012. и поново 2018.[19] Међутим, оба извештаја тренутно су предмет контроверзних разговора унутар заједнице.[20]

Директно откривање електрона се емитује у каналу за распад унутрашње конверзие 229mTh, постигнуто је 2016. године. Међутим у време када је изомерова транзиција могла да буде стабилно ограничена на између 6,3 i 18,3 eV. Коначно, 2019. године, неоптичка електронска спектроскопија интерне конверзије електрона, емитованих изомерним распадом омогућила је одређивање енергије побуде изомера на 8,28 ± 0,17 eV, што представља данашњу најпрецизнију енергетску вриедност. Међутим, ова вредност се појављује у супротности са претиском за 2018. годину, што показује да се може приказати сличан сигнал као и 8,4 eV Xenon Vuv foton, али са око1.3+0.2−0.1 eV без струје и животног века трајања.[19] У том документу,229Th је усађен у SiO2, што је могуће резултирало енергетском препуном и измењеном животном средином, иако су земље умешане првенствено нуклеарне, штитиле их из електронских интеракција.

Као посебност изузетно ниске прекомерне енергије, животни век 229mTh умногоме зависи од електронског окружења језгра. У јонима 229Th, унутрашња конверзија распада је енергетски збрањена, јер је изомерска енергија испод енергије која је потребна за даљу јонизацију Th+. То води до животног века који може да приступи радиоактивном животу 229mTh, за коју не постоји мера, али је теоретски предвиђен у распону од 103  дo 104 секунде.[21] Експериментално, за јоне 229mTh2+ и 229mTh3+ откривен је изомерни век дужи од 1 минута. Супротно томе, у неутралним 229Th атомима дозвољена је интерна конверзија распада, што доводи до изомерног века који се смањује за 9 реда величине, на око 10 микросекунди.[22][21] У 2017. години заиста је потврђен животни век у распону од неколико микросекунди за неутралне, површински везане атоме 229mTh, на основу откривања сигнала унутрашњег конвертовања.

2018. године, било је могуће извршити прву ласерско-спектроскопску карактеризацију нуклеарних својстава 229mTh. У овом експерименту, ласерска спектроскопија атомске љуске 229Th изведена је коришћењем јонског облака 229Th2+ са 2% у нуклеарно побуђеном стању. Ово је омогућило испитивање хиперфиног помака изазваног различитим нуклеарним спиновима тла и изомерног стања. На тај начин се може закључити прва експериментална вредност за магнетни дипол и електрични квадраполни моменат 229mTh. 2019. године, то је била ограничена енергија изомера, са 8,28 ± 0,17 eV, на основу директног откривања интерне конверзије електрона и безбедна популација 229mTh из стања нуклеарног нивоа постигнута је побуђивањем нуклеарног стања 29 keV уз помоћ синхротона зрачења. 29189,93 eV је узбудило стање 229Th које пропада у изомерно стање са вероватноћом од 90%. Обе мере су даље важни кораци у правцу развоја нуклеарног сата. Такође експерименти гама спектроскопије потврдили су одвајање енергије од 8,3 eV са даљине до нивоа од 29189,93 eV. 8,28 eV (150 Nm) доступан је као седмо хармонијски ласер ​​итербијумских влакана по VUV фреквенцији.[23][24][24] СW подударање фазе може бити доступно за хармонијско генерисање.

Торијум-230

230Th  je радиоактивни изотоп од торијума који се може користити за датирање корала и одређивање струје океанског тока. Јонијум је назив дат рано у истраживању радиоактивних елемената изотопу 230Th произведеном у ланцу 238U, пре него што се схватило да су јонијум и торијум хемијски идентични. Симбол Io је коришћен за овај претпостављен елемент. (Име се још увек користи у јонијум-торијумским датирањима.)

Tоријум-231

231Th има 141 неутрон. То је продукт распадања уранијума-235. Налази се у веома малим количинама на земљи и има време полураспада од 25,5 сати.[25] Када пропадне формира

бета-зраке и формира Протактинијум-231. Има енергију пропадања од 0,39MeV. Има масу од 231,0363043 gr/mol.

Торијум-232

232Th  je једини примордијални нуклид торијума и ефикасно чини сав природни торијум, а остали изотопи торијума који се појављују само у траговима као релативно кратког века производи уранијума и торијума.[26] Изотоп пропада алфа распадом са поллуживотом 1.405 x 1010 година, три пута више од старости Земље и веће је од старости свемира. Његов ланац пропадања је серија торијума, која се на крају завршава оловом-208. Остатак ланца је брз; најдужи полужиоти у њему су 5,75 година за радијум-228 и 1,91 година за торијум-228, а сви остали полуживоти укупно су мањи од 15 дана.[27]

232Th је плодан материјал који је слободан да апсорбује неутрон и да се подвргне трансмутацији у дељиви нуклидни уранијум-233, што је основа торијум горивог циклуса.[28] У облику Торотраста, торијум-диоксида, коришћен је као контрастно средство у раној рендгенској дијагностици. Торијум-232 је сада класификован као канцероген.

Tоријум-233

233Th је изотоп Торијума који се претвара у Протактинијум-233 путем бета распада. Има време полураспада од 21,83 минута.[29]

Tоријум-234

234Th  je изотоп Торијума чија језгра садрже 144 неутрона. 234Th има време полураспада од 24,1 дан, а приликом распада, емитује бета честицу, а чинећи то, претвара се у Протактинијум-234. 234Th има масу од 234,0436 јединица атомске масе (Amu) и има енергију распада од око 270 keV (килоелектронволти). Уранијум-238 обично пропада у овомо изотопу Торијума (мада у ретким случајевима уместо тога може да подвргне спонтаној фисији).

Референце[уреди | уреди извор]

  1. ^ Varga, Zsolt; Nicholl, Adrian; Mayer, Klaus (2014-06-16). „Determination of the Th 229 half-life”. Physical Review C (на језику: енглески). 89 (6): 064310. ISSN 0556-2813. doi:10.1103/PhysRevC.89.064310. 
  2. ^ Ruchowska, E.; Płóciennik, W. A.; Żylicz, J.; Mach, H.; Kvasil, J.; Algora, A.; Amzal, N.; Bäck, T.; Borge, M. G. (2006-04-26). „Nuclear structure of Th 229”. Physical Review C (на језику: енглески). 73 (4): 044326. ISSN 0556-2813. doi:10.1103/PhysRevC.73.044326. 
  3. ^ Wouters, J.M. (1982-02-01). „Decay studies of the highly neutron-deficient indium isotopes”. 
  4. ^ Meija, Juris; Coplen, Tyler B.; Berglund, Michael; Brand, Willi A.; De Bièvre, Paul; Gröning, Manfred; Holden, Norman E.; Irrgeher, Johanna; Loss, Robert D. (2016-03-01). „Atomic weights of the elements 2013 (IUPAC Technical Report)”. Pure and Applied Chemistry. 88 (3): 265—291. ISSN 1365-3075. doi:10.1515/pac-2015-0305. 
  5. ^ Babiracki, Carol M.; Dick, Alastair; Helffer, Mireille (2001). Ektār. Oxford Music Online. Oxford University Press. 
  6. ^ Gerhard, Jane (2015), Firestone, Shulamith (07 January 1945–28 August 2012), Oxford University Press, Приступљено 2020-04-18 
  7. ^ а б Wolfsberg, Kurt (1965-02-22). „Nuclear Charge Distribution in Fission: Fractional Yields of Krypton and Xenon Isotopes from Thermal Neutron Fission ofU233andPu239and from 14-MeV Neutron Fission ofU235andU238”. Physical Review. 137 (4B): B929—B935. ISSN 0031-899X. doi:10.1103/physrev.137.b929. 
  8. ^ Lowrie, Walter (2013-05-05), Thirty-four Years Old, Princeton University Press, ISBN 978-0-691-15777-1, Приступљено 2020-04-18 
  9. ^ Holden, Norman E. (2016-02-25). „Total Half-Lives for Selected Nuclides”. IUPAC Standards Online. Приступљено 2020-04-18. 
  10. ^ Nesbeitt, Sarah L. (2002). „The Internet Archive Wayback Machine200259The Internet Archive Wayback Machine. San Francisco, CA: The Internet Archive 2001. Gratis Last visited November 2001”. Reference Reviews. 16 (2): 5—5. ISSN 0950-4125. doi:10.1108/rr.2002.16.2.5.59. 
  11. ^ Kroger, L.A.; Reich, C.W. (1976). „Features of the low-energy level scheme of 229Th as observed in the α-decay of 233U”. Nuclear Physics A (на језику: енглески). 259 (1): 29—60. doi:10.1016/0375-9474(76)90494-2. 
  12. ^ Tkalya, E V; Varlamov, V O; Lomonosov, V V; Nikulin, S A (1996-03-01). „Processes of the nuclear isomer 229m Th(3/2 +, 3.5 ± 1.0 eV) resonant excitation by optical photons”. Physica Scripta. 53 (3): 296—299. ISSN 0031-8949. doi:10.1088/0031-8949/53/3/003. 
  13. ^ Raeder, S; Sonnenschein, V; Gottwald, T; Moore, I D; Reponen, M; Rothe, S; Trautmann, N; Wendt, K (2011-08-28). „Resonance ionization spectroscopy of thorium isotopes–towards a laser spectroscopic identification of the low-lying 7.6 eV isomer of 229 Th”. Journal of Physics B: Atomic, Molecular and Optical Physics. 44 (16): 165005. ISSN 0953-4075. doi:10.1088/0953-4075/44/16/165005. 
  14. ^ von der Wense, L.; Seiferle, B.; Thirolf, P. G. (2018). „Towards a 229Th-Based Nuclear Clock”. Measurement Techniques (на језику: енглески). 60 (12): 1178—1192. ISSN 0543-1972. doi:10.1007/s11018-018-1337-1. 
  15. ^ Beck, B. R.; Becker, J. A.; Beiersdorfer, P.; Brown, G. V.; Moody, K. J.; Wilhelmy, J. B.; Porter, F. S.; Kilbourne, C. A.; Kelley, R. L. (2007-04-05). „Energy Splitting of the Ground-State Doublet in the NucleusTh229”. Physical Review Letters. 98 (14). ISSN 0031-9007. doi:10.1103/physrevlett.98.142501. 
  16. ^ Yamaguchi, A; Kolbe, M; Kaser, H; Reichel, T; Gottwald, A; Peik, E (2015-05-28). „Experimental search for the low-energy nuclear transition in 229 Th with undulator radiation”. New Journal of Physics. 17 (5): 053053. ISSN 1367-2630. doi:10.1088/1367-2630/17/5/053053. 
  17. ^ Wense, Lars von der. (2018). On the direct detection of 229mTh. Cham: Springer. ISBN 978-3-319-70461-6. OCLC 1017602105. 
  18. ^ Stellmer, Simon; Kazakov, Georgy; Schreitl, Matthias; Kaser, Hendrik; Kolbe, Michael; Schumm, Thorsten (2018-06-18). „Attempt to optically excite the nuclear isomer in Th 229”. Physical Review A (на језику: енглески). 97 (6): 062506. ISSN 2469-9926. doi:10.1103/PhysRevA.97.062506. 
  19. ^ а б Lebedinskii, Yury Yu.; Borisyuk, Petr V.; Chubunova, Elena V.; Kolachevsky, Nikolay N.; Vasiliev, Oleg S.; Tkalya, Evgene V. (2019-10-18). „A Unique System for Registering One‐Photon Signals in the Ultraviolet Range from An Isomeric 229m Th Nucleus Implanted on Thin SiO 2/Si Films”. physica status solidi (a). 217 (4): 1900551. ISSN 1862-6300. doi:10.1002/pssa.201900551. 
  20. ^ Thirolf, P G; Seiferle, B; von der Wense, L (2019-10-28). „The 229-thorium isomer: doorway to the road from the atomic clock to the nuclear clock”. Journal of Physics B: Atomic, Molecular and Optical Physics. 52 (20): 203001. ISSN 0953-4075. doi:10.1088/1361-6455/ab29b8. 
  21. ^ а б Tkalya, E. V.; Schneider, Christian; Jeet, Justin; Hudson, Eric R. (2015-11-25). „Radiative lifetime and energy of the low-energy isomeric level in Th 229”. Physical Review C (на језику: енглески). 92 (5): 054324. ISSN 0556-2813. doi:10.1103/PhysRevC.92.054324. 
  22. ^ Karpeshin, F. F.; Trzhaskovskaya, M. B. (2007-11-15). „Impact of the electron environment on the lifetime of the 229 Th m low-lying isomer”. Physical Review C (на језику: енглески). 76 (5): 054313. ISSN 0556-2813. doi:10.1103/PhysRevC.76.054313. 
  23. ^ Seiferle, Benedict; von der Wense, Lars; Thirolf, Peter G. (2017). „Feasibility study of internal conversion electron spectroscopy of 229mTh”. The European Physical Journal A. 53 (5). ISSN 1434-6001. doi:10.1140/epja/i2017-12294-5. 
  24. ^ а б Ozawa, Akira; Kobayashi, Yohei (2013-02-19). „vuv frequency-comb spectroscopy of atomic xenon”. Physical Review A (на језику: енглески). 87 (2): 022507. ISSN 1050-2947. doi:10.1103/PhysRevA.87.022507. 
  25. ^ Knight, G. B.; Macklin, R. L. (1949-01-01). „Radiations of Uranium Y”. Physical Review (на језику: енглески). 75 (1): 34—38. ISSN 0031-899X. doi:10.1103/PhysRev.75.34. 
  26. ^ „Transferring PACE Assessments Upon Home Sale”. 2010-04-12. 
  27. ^ Rutherford Appleton Laboratory, IOP Publishing Ltd, ISBN 0-333-75088-8, Приступљено 2020-04-18 
  28. ^ Blix, Hans (2016), Thorium Nuclear Power and Non-proliferation, Springer International Publishing, стр. 147—150, ISBN 978-3-319-26540-7, Приступљено 2020-04-18 
  29. ^ Audi, G.; Bersillon, O.; Blachot, J.; Wapstra, A.H. (2003). „The Nubase evaluation of nuclear and decay properties”. Nuclear Physics A (на језику: енглески). 729 (1): 3—128. doi:10.1016/j.nuclphysa.2003.11.001. 


Преузето из „https://sr.wikipedia.org/w/index.php?title=Изотопи_торијума&oldid=26889666”